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    能斯特的第三定律

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    能斯特的第三定律

    能斯特的第三定律又稱為熱力學(xué)第三定律,是熱力學(xué)的四條基本定律之一,其描述的是熱力學(xué)系統(tǒng)的熵在溫度趨近于絕對零度時(shí)趨于定值。而對于完整晶體,這個(gè)定值為零。由于這個(gè)定律是由瓦爾特·能斯特歸納得出后進(jìn)行表述,因此又常被稱為能斯特定理或能斯特假定。1923年,吉爾伯特·路易斯和梅爾·蘭德爾對此一定律重新提出另一種表述。隨著統(tǒng)計(jì)力學(xué)的發(fā)展,這個(gè)定律正如其他熱力學(xué)定律一樣得到了各方面解釋,而不再只是由實(shí)驗(yàn)結(jié)果所歸納而出的經(jīng)驗(yàn)定律。這個(gè)定律有適用條件的限制,雖然其應(yīng)用范圍不如熱力學(xué)第一、第二定律廣泛,但仍對很多學(xué)門有重要意義,特別是在物理化學(xué)領(lǐng)域。
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    導(dǎo)讀能斯特的第三定律又稱為熱力學(xué)第三定律,是熱力學(xué)的四條基本定律之一,其描述的是熱力學(xué)系統(tǒng)的熵在溫度趨近于絕對零度時(shí)趨于定值。而對于完整晶體,這個(gè)定值為零。由于這個(gè)定律是由瓦爾特·能斯特歸納得出后進(jìn)行表述,因此又常被稱為能斯特定理或能斯特假定。1923年,吉爾伯特·路易斯和梅爾·蘭德爾對此一定律重新提出另一種表述。隨著統(tǒng)計(jì)力學(xué)的發(fā)展,這個(gè)定律正如其他熱力學(xué)定律一樣得到了各方面解釋,而不再只是由實(shí)驗(yàn)結(jié)果所歸納而出的經(jīng)驗(yàn)定律。這個(gè)定律有適用條件的限制,雖然其應(yīng)用范圍不如熱力學(xué)第一、第二定律廣泛,但仍對很多學(xué)門有重要意義,特別是在物理化學(xué)領(lǐng)域。

    能斯特的第三定律又稱為熱力學(xué)第三定律,是熱力學(xué)的四條基本定律之一,其描述的是熱力學(xué)系統(tǒng)的熵在溫度趨近于絕對零度時(shí)趨于定值。而對于完整晶體,這個(gè)定值為零。由于這個(gè)定律是由瓦爾特·能斯特歸納得出后進(jìn)行表述,因此又常被稱為能斯特定理或能斯特假定。1923年,吉爾伯特·路易斯和梅爾·蘭德爾對此一定律重新提出另一種表述。

    隨著統(tǒng)計(jì)力學(xué)的發(fā)展,這個(gè)定律正如其他熱力學(xué)定律一樣得到了各方面解釋,而不再只是由實(shí)驗(yàn)結(jié)果所歸納而出的經(jīng)驗(yàn)定律。

    這個(gè)定律有適用條件的限制,雖然其應(yīng)用范圍不如熱力學(xué)第一、第二定律廣泛,但仍對很多學(xué)門有重要意義,特別是在物理化學(xué)領(lǐng)域。

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    能斯特的第三定律

    能斯特的第三定律又稱為熱力學(xué)第三定律,是熱力學(xué)的四條基本定律之一,其描述的是熱力學(xué)系統(tǒng)的熵在溫度趨近于絕對零度時(shí)趨于定值。而對于完整晶體,這個(gè)定值為零。由于這個(gè)定律是由瓦爾特·能斯特歸納得出后進(jìn)行表述,因此又常被稱為能斯特定理或能斯特假定。1923年,吉爾伯特·路易斯和梅爾·蘭德爾對此一定律重新提出另一種表述。隨著統(tǒng)計(jì)力學(xué)的發(fā)展,這個(gè)定律正如其他熱力學(xué)定律一樣得到了各方面解釋,而不再只是由實(shí)驗(yàn)結(jié)果所歸納而出的經(jīng)驗(yàn)定律。這個(gè)定律有適用條件的限制,雖然其應(yīng)用范圍不如熱力學(xué)第一、第二定律廣泛,但仍對很多學(xué)門有重要意義,特別是在物理化學(xué)領(lǐng)域。
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